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Ozean der Zukunft

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Das Gesetz von Biot-Savart soll hier nicht hergeleitet werden, die Anwendung ist viel wichtiger. \begin{align} \label{eqn:Biot-Savart} \boxed{d\vec{B} = \frac{\mu_0}{4\pi} I \frac{d\vec{l} \times \vec{r}}{r^3}} \end{align}$d\vec{l}$ gibt den Betrag des infinitesimalen Leiterstücks in tangentialer Stromrichtung an. $\frac{\vec{r}}{r^3} = \frac{\hat{e}_r}{r^2}$ Gibt die Abschwächung des Magnetfelds im Abstandsquadrat an. Haben wir schon einmal $d\vec{B}$ bestimmt, ist es ein leichtes $\vec{B}$ zu ermitteln. Durch Integration ergibt sich $\vec{B} = \int d\vec{b}$ Diese Beziehung erlaubt es uns jedes beliebige Magnetfeld einer beliebigen Stromverteilung zu beschreiben. Symmetrische Probleme lassen sich natürlich einfacher lösen, sofern man die Symmetrie und geeignete Koordinatensysteme nutzt. \subparagraph{Beispiel: Magnetfeld eines stromdurchflossenen Leiters} Noch einfügen

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Das Gesetz von Biot-Savart soll hier nicht hergeleitet werden, die Anwendung ist viel wichtiger. \begin{align} \label{eqn:Biot-Savart} \boxed{d\vec{B} = \frac{\mu_0}{4\pi} I \frac{d\vec{l} \times \vec{r}}{r^3}} \end{align}$d\vec{l}$ gibt den Betrag des infinitesimalen Leiterstücks in tangentialer Stromrichtung an. $\frac{\vec{r}}{r^3} = \frac{\hat{e}_r}{r^2}$ Gibt die Abschwächung des Magnetfelds im Abstandsquadrat an. Haben wir schon einmal $d\vec{B}$ bestimmt, ist es ein leichtes $\vec{B}$ zu ermitteln. Durch Integration ergibt sich $\vec{B} = \int d\vec{b}$ Diese Beziehung erlaubt es uns jedes beliebige Magnetfeld einer beliebigen Stromverteilung zu beschreiben. Symmetrische Probleme lassen sich natürlich einfacher lösen, sofern man die Symmetrie und geeignete Koordinatensysteme nutzt. \subparagraph{Beispiel: Magnetfeld eines stromdurchflossenen Leiters} Noch einfügen